. Das mikroskop. Theorie, gebrauch, geschichte und gegenwärtiger zustand desselben. Microscopes. 20 l"i Sphärische Aberration bei Hohlspiegeln. welche nahe der Axe reflectirt werden. Man bezeichnet diea als Abwei- chung wegen der Kugelgestalt oder kurzweg als sphärische Ab- erration. Ihre Wichtigkeit bei allen katoptrischen und katadioptrischen Instru- menten verlangt eine nähere Betrachtung der sphärischen Aberration, die man sich durch eine einfache Cunstruction versinnlichen kann. Es sei ab (Fig. 9) der Durchschnitt eines sphärischen Hohlspiegels, o dessen Fio-. 9. Mittelpunkt, cor die
. Das mikroskop. Theorie, gebrauch, geschichte und gegenwärtiger zustand desselben. Microscopes. 20 l"i Sphärische Aberration bei Hohlspiegeln. welche nahe der Axe reflectirt werden. Man bezeichnet diea als Abwei- chung wegen der Kugelgestalt oder kurzweg als sphärische Ab- erration. Ihre Wichtigkeit bei allen katoptrischen und katadioptrischen Instru- menten verlangt eine nähere Betrachtung der sphärischen Aberration, die man sich durch eine einfache Cunstruction versinnlichen kann. Es sei ab (Fig. 9) der Durchschnitt eines sphärischen Hohlspiegels, o dessen Fio-. 9. Mittelpunkt, cor die Axe und X der Hauptbrenn- punkt, welcher den Ra- dius oz halbirt. Lassen wir auf die Oberfläche des Spiegels ein Bündel paralleler Strahlen von d a bis d' b fallen und machen die Reflexions- winkel den Einfallswin- keln gleich, dann wer- den sich die äussersten Randstrahlen da und d b in 8 vereinigen, die Strahlen en und e'n' in 7 und so fort, und die zunächst der Axe ver- laufenden Strahlen It und l't' werden in 1 zusammentreffen, welches sich ganz nahe dem Hauptbrennpunkte x be- findet. Aus der Figur ist nun zu entnehmen, dass der Abstand der Ver- einigungsweiten vom Hauptbrennpunkte um so grösser wird, je näher dem Rande des Spiegels die Strahlen aufgefallen sind Die Berechnung lehrt auch, dass die Grösse der Abweichung im quadratischen Verhält- niss der halben Durchmesser der Spiegel zunimmt*). Natürlicherweise macht sich der nämliche Einfluss auch beim Entstehen der Bilder geltend. Fig. 10 dient zur Erläuterung des Falles, wo ein Object cd zwischen dem Mittelpunkte o und dem Hauptbrennpunkte X befindlich ist. Um Verwirrung zu vermeiden, ist der Strahlen verlauf nur. *) Ist der halbe Durchmesser = x, der Abstand des Haaptbrennpuuktes = />, dann ist die Länge der Abweichung (bei einem massigen Oeffnuno-swinken = - • — Die alsbald folgende kleine Tafel ist nach der genaueren, auch für grössere Oeffnungswinkel brauchbaren Formel l == P p cos (p 2 p
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