. Denkschriften - Ãsterreichische Akademie der Wissenschaften. Untersuchungen über Gezeiienerscheinungcii. 149 äuÃeren Kanalteiles; wir wollen sie im Gegensatz zur einfacheren ersteren selbständigen Gezeiten- komponente die selbständige Gezeitenkomponente zweiter Art nennen. Die Superposition aller drei Schwingungen gibt die theoretischen Gezeiten des »gebrochenen < Kanals; Wir ersehen aus ihr, daà die Schwingungsverhältnisse dadurch bereits ziemlich kompliziert ausfallen können. B. Der Kanal bestehe aus drei Teilen verschiedener Längsrichtung. Aus dem vorhergehenden Falle könnte m
. Denkschriften - Ãsterreichische Akademie der Wissenschaften. Untersuchungen über Gezeiienerscheinungcii. 149 äuÃeren Kanalteiles; wir wollen sie im Gegensatz zur einfacheren ersteren selbständigen Gezeiten- komponente die selbständige Gezeitenkomponente zweiter Art nennen. Die Superposition aller drei Schwingungen gibt die theoretischen Gezeiten des »gebrochenen < Kanals; Wir ersehen aus ihr, daà die Schwingungsverhältnisse dadurch bereits ziemlich kompliziert ausfallen können. B. Der Kanal bestehe aus drei Teilen verschiedener Längsrichtung. Aus dem vorhergehenden Falle könnte man auf den allgemeinsten Fall, daà der Kanal aus mehreren Teilen verschiedener Längsrichtung zusammengesetzt ist, schlieÃen. Trotzdem finden wir es angebracht, wenn wir den Fall, den wir in folgender Untersuchung benötigen, etwas ausführlicher aus den Differentialgleichungen ableiten. Fig. 27 gibt eine Skizze dieses zweimal gebrochenen Kanals; die Längsrichtung des ersten und dritten Teiles sei identisch; die in dieser Richtung wirkende periodische Kraft ist ('/(., e); im Zwischen- stück II ist die in der Längsachse des Kanals wirkende periodische Kraft (x', s'). Die horizontalen und vertikalen Verschiebungen in den einzelnen Kanalteilen sei i, y^; n, v; und p, t. Für jeden Fall gelten Differentialgleichungen der Form 1. Die Grenzbedingungen sind: Kjg. 27. für beliebiges / muà bei ;i- zr: 0, ^ := 0, bei x m /// 5 = u und f\^=^v, bei X in 11 u ^= (j und V rzi T und schlieÃlich bei x ^n l x =z Z cos (a / -l- C) sein. Die allgemeine Lösung der Differentialgleichungen nehmen wir in derselben Form wie im früheren Falle; doch tritt noch ein drittes Gleichungspaar für p und z hinzu, welche die Konstanten A''^ Y, U und V enthält. Die zwölf freien Konstanten lassen sich wieder aus den sechs Grenzbedingungen ermitteln, \\'obei wieder die Rechnung- wesentlich verkürzt wird, wenn man bedenkt, daà aus A, B, E, F, X, Y der R
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