. Mémoires sur l'électricité et la magnétisme. ffer un plan perpendi-culaire à cette normale, qui divifele corps en deux parties, luneinfiniment petite daeb, lautrefinie A AF B eh. Ainfi, en dé-compofant fuivant a b, toutes \q^forces avec lefquelles la partieinfiniment petite dab e agit fur le point, b, elle doit faireéquilibre à iaélion réfultante, fuivant b a, de toute la maffe dufluide répandu dans le corps d A F B e. Imaginons aéluei^iement fur le plan dbe, de lautre côté de a, une petitecalotte d c e exadement égale à la calotte d ae, en pro-longeant a b jufquen c, c b fera égale 2i a b.
. Mémoires sur l'électricité et la magnétisme. ffer un plan perpendi-culaire à cette normale, qui divifele corps en deux parties, luneinfiniment petite daeb, lautrefinie A AF B eh. Ainfi, en dé-compofant fuivant a b, toutes \q^forces avec lefquelles la partieinfiniment petite dab e agit fur le point, b, elle doit faireéquilibre à iaélion réfultante, fuivant b a, de toute la maffe dufluide répandu dans le corps d A F B e. Imaginons aéluei^iement fur le plan dbe, de lautre côté de a, une petitecalotte d c e exadement égale à la calotte d ae, en pro-longeant a b jufquen c, c b fera égale 2i a b. Mais fi lefiuide eft répandu dans tout le corps, pour que la loi decontinuité exifle, il faut, puifque a c peut être diminué àiinfini, que la denfité du fîuide au pointefoit égaie à celledu point a, ou au moins nen diffère que dune quantitéque lon peut diminuer à linfini. Ainfi, ia feule petitemaffe de fluide éleélrique contenue dans la calotte d c b e ^doit faire équilibre à celle contenue dans la calotte d a ebi. DES Sciences. 77 doù il réfulte que iadion de toute la malTe de fluide quiferoit contenue dans le refte du corps doit être nulle; ce quine peut avoir lieu lorfque iadion des mafles placées à unediftance finie dun point du fluide, neft pas infiniment petiterelativement à ladion dun élément du corps en conta<5lavec ce point, à moins que la denfité de ces mafles ne Toitnulle. Doù réfijlte que dans létat de fiabilité du fluideéleélrique, tout ce fluide fe portera à la fijrface du corps,&; quil ny en aura point dans lintérieur. La première partie du théorème, que le fluide doit ferépandre unifiDrmément dans le corps, lorfque lavion deselémens en contaél eft infinie relativement à laélion àesmaflès finies qui font à une diflance finie de ces mêmesélémens, na pas befoin de démonflration. XII. Nous verrons dans nn des Mémoires qui fijîvrontcelui-ci , quelle efl: la denfité électrique de chaque point^e
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