. Das Mikroskop. Ein Leitfaden der wissenschaftlichen Mikroskopie. Microscopy; Microscopes. 169 BB (Fig. 113) in der Richtung Cpt (Fig. 114), so werden sich die beiden aus demselben abgeleiteten Strahlen nach der Zerlegung in jener Ebene in den Eichtungen C kx und C gx bewegen, in der gleichen Richtung bewegen sich nun aber auch unter obiger Annahme, dass die Phasendifferenz ein Vielfaches von X beträgt, die beiden Strahlen in der Ebene CC (Fig. 113) und auch an der unteren Fläche des Nicols. Bilden wir nun wieder umgekehrt die in die Richtung PP (Fig. 114) fallenden Componenten, so werden die
. Das Mikroskop. Ein Leitfaden der wissenschaftlichen Mikroskopie. Microscopy; Microscopes. 169 BB (Fig. 113) in der Richtung Cpt (Fig. 114), so werden sich die beiden aus demselben abgeleiteten Strahlen nach der Zerlegung in jener Ebene in den Eichtungen C kx und C gx bewegen, in der gleichen Richtung bewegen sich nun aber auch unter obiger Annahme, dass die Phasendifferenz ein Vielfaches von X beträgt, die beiden Strahlen in der Ebene CC (Fig. 113) und auch an der unteren Fläche des Nicols. Bilden wir nun wieder umgekehrt die in die Richtung PP (Fig. 114) fallenden Componenten, so werden diese offenbar in jenem Zeitmomente gleichzeitig in der Richtung C p wirken, und es werden folglich auch die beiden interferierenden Strahlen die gleiche Oscillationsphase besitzen. § 256. Umgekehrt verhält sich die Sache dagegen, wenn wir an- nehmen, dass die Nicole gekreuzt sind und also die beiden in die Richtung A A fallenden Componenten zu bilden sind. Offenbar sind diese beiden Componenten (C ax und C a2) einander zwar an Intensität ebenfalls gleich. Bei einer Phasendifferenz von X oder einem Vielfachen von X, wo sich die beiden Strahlen, wie wir oben sahen, in einem gewissen Zeitmomente gleichzeitig von C nach g1 und kx bewegen, haben nun aber die beiden Componenten C ^ und C a2, wie auch in dem Schema (Fig. 113) in c d angedeutet wurde, entgegengesetzte Bewegungs- richtungen und werden sich also auch durch Interferenz in der gleichen Weise aufheben, wie zwei Strahlen, die eine Phasendifferenz von -^ Li besitzen. Hätten nun aber die beiden Strahlen in der anisotropen Platte z. B. eine Phasendifferenz von — erhalten, so würde sich offenbar beim Aus- tritt aus dieser Platte der eine Strahl von C (Fig. 115) nach g1, der andere von C nach k2 bewegen. In diesem Falle erhielten wir also in der Richtung PP (bei parallelen Nicoin) zwei ent- gegengesetztgerichtete Componenten Cpx und Cp2, während in der Richtung AA A (bei gekreuzten Nicoin) die beiden Com- ponenten (in Cax
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