. Gesammelte Abhandlungen zur allgemeinen Muskel- und Nervenphysik . es |, f^, I2 in der Figur. Für sehr kleine Stromstärken liegt der Schneidepunkt dem Null-punkte sehr nahe. In der Nähe des Nullpunktes aber fällt die Sinus- 1 Poggendoeffs Annalen u. s. w. 1838, Bd. XLV. S. 353. 2 S. oben S. 303. 360 XIV. Ueber aperiodische Bewegung gedämpfter Magnete. — Abh, III. — curve merklich zusammen mit ihrer Tangente am Nullpunkte 0 v (s. obenS. 355), die Cosinuscurve mit der der Abscissenaxe parallelen Tangentean ihrem Maximum im Nullpunkte / / 1, (s. die Figur). Das Dreieck 0 /, I stellt somit den I
. Gesammelte Abhandlungen zur allgemeinen Muskel- und Nervenphysik . es |, f^, I2 in der Figur. Für sehr kleine Stromstärken liegt der Schneidepunkt dem Null-punkte sehr nahe. In der Nähe des Nullpunktes aber fällt die Sinus- 1 Poggendoeffs Annalen u. s. w. 1838, Bd. XLV. S. 353. 2 S. oben S. 303. 360 XIV. Ueber aperiodische Bewegung gedämpfter Magnete. — Abh, III. — curve merklich zusammen mit ihrer Tangente am Nullpunkte 0 v (s. obenS. 355), die Cosinuscurve mit der der Abscissenaxe parallelen Tangentean ihrem Maximum im Nullpunkte / / 1, (s. die Figur). Das Dreieck 0 /, I stellt somit den Inbegrifif der von | bis 0 bei offener Kette aufden Magnet wkenden Kichtkräfte vor. Wir wollen dies Dreieck Enennen. Zieht man E vom Rechtecke 0 / /, | ab, so bleibt ein mit Econgraentes Dreieck 0/7, übrig, welches den Inbegriff der von 0 nach 1 l)ei geschlossener Kette auf den Magnet wirkenden ablenkenden Kräftevorstellt. Dies Dreieck heisse A. Wegen der Congruenz der DreieckeE und Ä fällt unter diesen Umständen bei Schhessung der Kette der Fig. Magnet vom Nullpunlvte dem Punkte | nach demselben Gesetze zu,nach welchem er hei deren Oeffnimg vom Punkte | dem Nullpunkte zufällt. In beiden Fällen ist bei gleicher Entfernung vom Ausgangspunktedie Geschwindigkeit dieselbe, nm- der Sinn der Bewegung ist unigekehi-t,und für s = n findet daher ebensowenig Ueberschreiten der neuenKuhelage wie des Nullpunktes statt. Unsere Construction lehrt so das-selbe wie Gleichung XXXYII der ersten Abhandlung. Ertheilen wir, im Gegensatze zum Vorigen, dem Strome solcheStärke, dass er den Magnet dem 90-Punkte nahe in der Ablenkung 1,hält. An Stelle des Dreieckes E tritt der Flächenraum 0//|^, an Stelledes Dreieckes A der Flächenraum OI^i/, der in der Figur nicht Platzhat. Jener heisse Fr, dieser F^. Es springt in die Augen, dass Fj^ §. 2. Aper. Magnete bei tele- und bei makroskopischer Ablenkung. 361 Fr um eine imgeheure Grösse übertrifft, welche für den 90^-Punktselber
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