. Abhandlungen der Mathematisch-Physikalischen Classe der Königlich Bayerischen Akademie der Wissenschaften. Science; Mathematics. 261 Weitere Entwicklung der ersten Lage. Es ist ct<;2ct. In dem horizontal schraffierten Gebiete (Fig. 2) ist wieder <p von x, y, z unabhängig, also das betreffende Raumintegral gleich Null; in dem vertikal schraffierten Gebiete dagegen ist wieder der in (52a) angegebene Wert von <p zu benutzen, so daß die Formel (71) für das ganze Intervall 0<t a, während T (stets <ct) zunächst noch kleiner, als a bleibt; es ist dann er — a<.a—T, : (72)
. Abhandlungen der Mathematisch-Physikalischen Classe der Königlich Bayerischen Akademie der Wissenschaften. Science; Mathematics. 261 Weitere Entwicklung der ersten Lage. Es ist ct<;2ct. In dem horizontal schraffierten Gebiete (Fig. 2) ist wieder <p von x, y, z unabhängig, also das betreffende Raumintegral gleich Null; in dem vertikal schraffierten Gebiete dagegen ist wieder der in (52a) angegebene Wert von <p zu benutzen, so daß die Formel (71) für das ganze Intervall 0<t a, während T (stets <ct) zunächst noch kleiner, als a bleibt; es ist dann er — a<.a—T, : (72) ct+ T<2a. Die Kugel mit dem Radius R= er — a liegt also ganz innerhalb der Kugel R = a — T (und letztere berührt die Kugel r = a von innen). Auch hier wird das Elektron durch die Kugel B = c r — a in zwei Gebiete getrennt; in dem vertikal schraffierten (vgl. Fig. 3) ist er— a<B<cr-\-a, also der entsprechende Beitrag zum Potentiale cp. Please note that these images are extracted from scanned page images that may have been digitally enhanced for readability - coloration and appearance of these illustrations may not perfectly resemble the original Königlich Bayerische Akademie der Wissenschaften. Mathematisch-Physikalische Klasse. München : Auf Kosten der Akademie
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