. Das Mikroskop. Ein Leitfaden der wissenschaftlichen Mikroskopie. Microscopy; Microscopes. Fi?. 111. sierte Wellen, die wir uns aber im folgenden stets in zwei in der Kichtung der Achsen der wirksamen optischen Elasticitätsellipse schwingende Strahlen zerlegt denken wollen. Um nun zunächst zu bestimmen, welche Intensität diese beiden Strahlen besitzen, brauchen wir nur den vom Polarisator gelieferten geradlinig polarisierten Strahl in 2 parallel den Achsen der wirksamen Elasticitätsellipse schwingende Strahlen zu zer- legen. Stellt also z. B. wieder PF (Fig. 111) die Schwingungsrichtung der d
. Das Mikroskop. Ein Leitfaden der wissenschaftlichen Mikroskopie. Microscopy; Microscopes. Fi?. 111. sierte Wellen, die wir uns aber im folgenden stets in zwei in der Kichtung der Achsen der wirksamen optischen Elasticitätsellipse schwingende Strahlen zerlegt denken wollen. Um nun zunächst zu bestimmen, welche Intensität diese beiden Strahlen besitzen, brauchen wir nur den vom Polarisator gelieferten geradlinig polarisierten Strahl in 2 parallel den Achsen der wirksamen Elasticitätsellipse schwingende Strahlen zu zer- legen. Stellt also z. B. wieder PF (Fig. 111) die Schwingungsrichtung der durch den Polarisator hin- durchgehenden Lichtstrahlen dar und befinden sich die Achsen des wirksamen Elasticitätsellipsoids in AA und BB, so werden die Componenten von Cp offenbar dargestellt durch die Grössen Ca und Cb. Es ist nun ferner ohne weiteres ersichtlich, dass nur dann eine von diesen Componenten gleich Null wird, wenn die betreffende Achse der wirksamen Elasticitätsellipse senkrecht zur Schwingungsebene PP verläuft; es steht dann natürlich die andere Achse dieser Schwingungsebene parallel, und es werden also die vom Polarisator ausgehenden Lichtstrahlen ohne Aenderung ihrer Schwingungsrichtung und ohne Schwächung den anisotropen Körper durchsetzen. Denken wir uns nun den Körper um eine verticale Achse bis zu einer vollen Umdrehung auf dem Objecttisch gedreht, so wird offenbar viermal der Fall eintreten müssen, dass eine der beiden Achsen der wirksamen Elasticitätsellipse der Schwingungsebene des polarisierten Lichtes parallel läuft, und also von dem anisotropen Körper keine Wirkung auf die Schwingungsrichtung des einfallenden Lichtes ausgeübt wird. In diesen Fällen wird natürlich auch die Helligkeit des Gesichtsfeldes bei Anwendung beider Nicole keine Aenderung erfahren, und es wird somit der anisotrope Körper, wie ein isotroper, bei parallelen Nicoin hell, bei gekreuzten dunkel erscheinen. § 253. Von den unzähligen zwischen diesen 4 Lagen mögl
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