. Electron microscopy; proceedings of the Stockholm Conference, September, 1956 . Jw- 2A "w = J,5mm w â = M If, = < mm â1 1 1 1 1 1 1 1 I 2 3 A 5 6 7 8 Ztinmm Fig. 3. Axialsymmctrische und transversale Antcile der magnetischen Storteldstiirke der Heizwendel. Damit erhalten wir fiir die axiale Feldstarke die Beziehung: H, ^ 50 1 i^^{^:i j/-t-S) Oersted (7) (r in mm). Diese Beziehung ist in Fig. 3 graphisch dargestellt. Die Querkomponente des magnetischen Wendel- Storfeldes, hervorgerufen durch die Wendel-Zulei- tungen, rechnen wir aus einem vereinfachten Strom- kreis. Nach dem Biot-Sava
. Electron microscopy; proceedings of the Stockholm Conference, September, 1956 . Jw- 2A "w = J,5mm w â = M If, = < mm â1 1 1 1 1 1 1 1 I 2 3 A 5 6 7 8 Ztinmm Fig. 3. Axialsymmctrische und transversale Antcile der magnetischen Storteldstiirke der Heizwendel. Damit erhalten wir fiir die axiale Feldstarke die Beziehung: H, ^ 50 1 i^^{^:i j/-t-S) Oersted (7) (r in mm). Diese Beziehung ist in Fig. 3 graphisch dargestellt. Die Querkomponente des magnetischen Wendel- Storfeldes, hervorgerufen durch die Wendel-Zulei- tungen, rechnen wir aus einem vereinfachten Strom- kreis. Nach dem Biot-Savartschen Gesetz laBt sich fiir jede einzelne Stromkreisstrecke fiir den in einem Punkt P erzeugten Feldanteil angeben: , / sin A' , H^ I ;- .,dx. In r (8) «! Die Rechnung fuhrt auf folgende Beziehung: Hy w 4 71 In ^ \z~lw /2 + i^ + VI Ik z-lwl2 A/cm (9) Setzen wir wieder unsere obigen Wendcidatcn und fiir die Liinge des Zuleitungsdrahtes l^ 4 mm ein, so erhalten wir:
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