Rendiconti . e. Il moto, in questo caso, puòessere anche aperiodico. II problema non ha infine soluzioni per m = 1, come discende pure direttamente dalle equazioni I) e II). Dei tre casi qui considerati, il primo è lunico realizzabile se il fluidoè gassoso. Per una lastra vibrante nel mercurio è ancora sempre verificatoil 1° escluso che essa sia di piombo o di caucciù. In questi due casi si hainvero: _QaL__ 11,37 X 1320Wl~Qlc~ 13,6X14840,92 X 46 m ?? 13,6 X 1484 — 760 — Matematica. — Sullequazione integro-differenziale di tipoparabolico. Nota di GL 0. Evans, presentata dal Socio V. Volterra. Q
Rendiconti . e. Il moto, in questo caso, puòessere anche aperiodico. II problema non ha infine soluzioni per m = 1, come discende pure direttamente dalle equazioni I) e II). Dei tre casi qui considerati, il primo è lunico realizzabile se il fluidoè gassoso. Per una lastra vibrante nel mercurio è ancora sempre verificatoil 1° escluso che essa sia di piombo o di caucciù. In questi due casi si hainvero: _QaL__ 11,37 X 1320Wl~Qlc~ 13,6X14840,92 X 46 m ?? 13,6 X 1484 — 760 — Matematica. — Sullequazione integro-differenziale di tipoparabolico. Nota di GL 0. Evans, presentata dal Socio V. Volterra. Questa Nota sarà pubblicata nel prossimo fascicolo. Meccanica. — Onde brevi causate da accidentalità periodichedel fondo. Nota di U. Cisotti, presentata dal Socio T. Levi-Civita. In una precedente Nota (*) ho assegnato lintegrale generale del motopiano, irrotazionale, permanente di una corrente in un canale, sul cui fondsono periodicamente distribuite delle traverse verticali (vedi figura).. -ca, © toi La forma del pelo libero, in relazione ai dati della questione (altezzadelle traverse, intervallo fra traversa e traversa, e profondità media del ca-nale) risulta allora caratterizzata mediante quadrature. La valutazione di queste quadrature si presenta facile nel caso (chenella teoria dei moti ondosi fa riscontro alle cosiddette onde brevi) in cuilintervallo X fra traversa e traversa (lunghezza donda) non supera il doppiodella profondità media H del canale. Allora, comè noto, della quantità 2TCH e-* = sono a ritenersi trascurabili le potenze superiori alla prima. Si trova che il pelo libero è sinusoidale, e che il suo massimo so-praelevamento dal livello medio H è 2A , nh£=-?tgh*T, k designando laltezza comune delle traverse. () Sulle onde superficiali dovute a particolare conformazione del fondo. QuestiRendiconti, seduta del 19 maggio 1912. — 7U1 — TX fi 4: Poiché terhJ^r-<-l , q <. —r-r circa, e A<,2H, così vediamo che è/ 100 16 TI
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